■■■■■■３．実験成果■図１■■■■■法の実験系■ ・■■蛍光体の評価方法■■■■■■法を適用した■■■■■■■■■ ■の発光特性は波長■ ■■■■■の■■■■■レーザーff■■■■■■■■■■■，■■■ ■ ■■■■を励起源とした室温でのフォトルミネッセンス（■■）測定により評価した．蛍光体の発光は光ファイバを介して焦点距離■■■■■■の分光計■ff■■■■■■■■，■■■■■■■を備えた電荷結合素子カメラ（■■■■■，■■■■■■■■■ ■■■■■■）で検出し，測定されたすべての■■スペクトルに対して分光感度補正を行った．■■・■■光還元に対するレーザーフルエンスの依存性■■図２は■■■■法を適用する前と異なるレーザーフルエンスで■■■■法を適用した後の■■■■■■■■■■■■ ■の■■スペクトルを示している．この結果は，■■■■法により■■■■■■付近にピークを持つ発光バンドが増加していることを示している．この発光バンドはレーザー照射前の■■■■■■■■■■■の■■スペクトルでは観測されていない．従って，この発光バンドの増加は■■■■法の適用により■■■■■■結晶中の■■イオンが■価から 価へと還元されたことを示している．■■図２で観測された■■ ■発光バンドはレーザーフルエンスの増加に伴い非線形に増加しているように見える．この詳細を明らかにするために， ■■■～■■■■■■■■■ の範囲でレ■図２■光還元前後の■■■■■■■■■の■■スペクトル■ーザーフルエンスを変化させて■■■■法を適用した．図３はレーザーフルエンスに対する■■ ■発光バンドの■■■～■■■■■■の範囲における■■積分強度を示している．この結果は，■■ ■発光バンドがレーザーフルエンスとともに指数関数的に増加していることを示している．さらに、得られた結果の線形フィッティングの傾きはおよそ ■■の値であることが明らかになった．しかし，得られたデータはわずかに散らばっているように見えるため，その変動の影響を確認するために横軸にレーザー出力の変動を示した．最も低いフルエンス ■■■■■■■■ ではおよそ ■■■～■■ ■■■■■■ の範囲で変動し，レーザーフルエンスの増加に伴って徐々に大きくなり，最も高いフルエンス■■■■■■■■■ ではおよそ■■■■〜■■■■■■■■■ の範囲で変動していることが明らかになった．最も変動が大きい場合でさえ，線形フィッティング後の■ の値は■■■■■であるため，推定した線形フィッティングの傾きの値は大凡妥当であると考えられる．■一般に，蛍光体の■■強度は励起強度の累乗に比例し，その累乗の数は励起に関与する光子の数を表していることが知られている■■．従って，この線形フィッティングの傾きの値は■■■■■■■■■■■の光還元が つの光子によって引き起こされていることを示唆している．さらに，筆者による先行研究により■■■■■■■■■の第 高調波である■■ ■■■の波長のパルスレーザーによる■■■■法の適用では光還元は観測されなかった■■．この結果は，光還元には多光子吸収プロセスが関与していないことを示唆しているため， つの光子は■■■■■■■■■■■に存在する異なる つの系を励起していることが考えられる．■■■・ ■光還元と従来の還元法の比較■■図４は■■濃度■■■％の■■■■■■■■■の従来の還元ガス雰囲気下での再加熱による還元と■■■ ■■■■■ のレーザーフ図３■レーザーフルエンスに対する■■■■■■■■■■の■■積分強度■− 398 −
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